諧振時串聯(lián) RLC 電路

　　由于流經(jīng)串聯(lián)諧振電路的電流是電壓除以阻抗的乘積，因此在諧振時阻抗Z處于最小值 (  =R  )。因此，該頻率下的電路電流將達(dá)到V/R的最大值，如下所示?！　≈C振時串聯(lián)電路電流

　　串聯(lián) RLC 電路諧振時電流
　　串聯(lián)諧振電路的頻率響應(yīng)曲線表明電流的大小是頻率的函數(shù)，并將其繪制到圖表上表明響應(yīng)從接近零開始，當(dāng) I MAX = I 時在諧振頻率處達(dá)到 最大值然后，隨著f變得無窮大， R再次下降到接近于零。
　　其結(jié)果是，即使在諧振時，電感器L和電容器C兩端的電壓幅度也會變得比電源電壓大很多倍，但由于它們相等且相反，因此它們相互抵消。
　　由于串聯(lián)諧振電路僅在諧振頻率上起作用，因此此類電路也稱為受主電路，因?yàn)樵谥C振時，電路的阻抗處于最小值，因此很容易接受頻率等于其諧振頻率的電流。
　　您可能還注意到，由于諧振時通過電路的最大電流僅受電阻值（純實(shí)值）的限??制，因此源電壓和電路電流在此頻率下必須彼此同相。
　　那么，串聯(lián)諧振電路的電壓和電流之間的相位角也是固定電源電壓的頻率的函數(shù)，并且當(dāng)以下情況時，該相位角在諧振頻率點(diǎn)為零：V、I 和 VR彼此同相，如下所示如下所示。因此，如果相位角為零，則功率因數(shù)必須為 1。
　　串聯(lián)諧振電路的相位角
　　諧振相位角
　　另請注意，對于高于f r的頻率，相角為正，對于低于f r 的頻率，相角為負(fù)，這可以通過以下方式證明：　　串聯(lián)諧振時的相位角

　　串聯(lián)諧振電路的帶寬
　　如果串聯(lián) RLC 電路由恒定電壓下的可變頻率驅(qū)動，則電流的大小I與阻抗Z成正比，因此在諧振時，電路吸收的功率必須處于其最大值，即P =我2 Z。
　　如果我們現(xiàn)在降低或增加頻率，直到串聯(lián)諧振電路中的電阻器吸收的平均功率為其諧振時最大值的一半，我們會產(chǎn)生兩個稱為半功率點(diǎn)的頻率點(diǎn)，它們比最大值低 -3dB，以0dB為最大電流參考。
　　這些 -3dB 點(diǎn)給出的電流值是其最大諧振值的 70.7%，定義為：  0.5( I 2 R ) = (0.707 x I) 2 R。那么對應(yīng)于一半功率的較低頻率的點(diǎn)稱為“下截止頻率”，標(biāo)記為f L對應(yīng)于一半功率的較高頻率的點(diǎn)稱為“上截止頻率”，標(biāo)記為f H。
　　這兩點(diǎn)之間的距離，即 ( H  –  L ) 稱為帶寬(BW)，是提供至少一半最大功率和電流的頻率范圍，如圖所示。